AbstractWir lenken die Aufmerksamkeit darauf, daß die kanonische ZustandsummeZ(β1, β2, …, βn) ≡Z(β) eines ausnunabhängigen Teilsystemen zusammengesetzten thermodynamischen Systems eine schurkonvexe Funktion ist. Dabei bezeichnet βidie inverse Temperatur desi‐ten Teilsystems. Falls die innere Energie proportional zu β ist ‐ wie etwa bei Spinsystemen in Hochtemperatur‐Näherung ‐ so folgt aus der Schurkonvexität, daß beliebiger Temperaturausgleich zwischen den Teilsystemen stets zu einem